DANS LES CORPS REGULIEREMENT CRISTALLISÉS. 2.1 J 



définitif, par le calcul, à un seul axe unique, dirigé d'une 

 manière invariable dans chaque cristal. 



C'est là précisément ce que je ferai dans la suite de ce 

 Mémoire , pour les cristaux à deux axes auxquels le docteur 

 Brewster a aussi étendu sa construction. Je prouverai par 

 la théorie et par l'expérience, que toutes les directions arbi- 

 traires d'axes qu'il y a imaginées, peuvent se réduire à deux 

 uniques , de directions invariablement déterminées dans 

 chaque cristal; et que toute la différence entre eux et les 

 cristaux à un seul axe, c'est que dans ceux-ci, l'accroisse- 

 ment du quarré de la vitesse, est proportionnel au quarré du 

 sinus de l'angle formé par l'axe avec le rayon réfracté extra- 

 ordinairement, tandis que, dans les cristaux à deux axes, ce 

 quarré se change, dans le produit des deux sinus, que le 

 rayon forme avec les deux axes; et cette analogie si simple, 

 qui rassemble les deux systèmes de structure sous un même 

 point de vue, nous donnera en même temps toutes les lois 

 de la polarisation dans les cristaux à deux axes, lois que 

 le docteur Brewster n'a pas considérées dans son mémoire. 

 Mais, avant d'exposer les principes mathématiques qui m'ont 

 fait découvrir directement ces rapports, il faut donner une 

 idée précise des considérations que le docteur Brewster a 

 appliquées aux cristaux à deux axes, et rappeler les résul- 

 tats qu'il en a déduits. Ce résumé, en satisfaisant aux règles 

 de la justice, aura en outre l'avantage de faire sentir la dif- 

 férence des deux méthodes. 



Nous avons vu que, dans les cristaux à un seul axe, les 

 teintes produites par la polarisation, dépendent de deux 

 éléments, dont l'un est la longueur du trajet de la lumière 

 dans le cristal, et l'autre est l'angle formé par l'axe avec le 



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