2l8 LOIS DE LA DOUBLE REFRACTION ET DE LA POLARISATION 



rayon réfracté. De quelque manière qu'on envisage ce phéno- 

 mène des teintes, l'influence du chemin parcouru doit se 

 faire sentir dans les cristaux à deux axes, comme dans les 

 autres; on peut donc se débarrasser de cet élément, en sup- 

 posant tous les résultats observés , ou ramenés , à une épaisseur 

 commune. C'est ce qu'a fait d'abord le docteur Brewster. Pour 

 comprendre ensuite comment il a égard à l'influence del'autre 

 élément, l'inclinaison du rayon sur les axes, il faut savoir que 

 le docteur Brewster n'attache pas au mot axe la même idée que 

 nous. Il n'entend pas par- là seulement la ligne droite ou les 

 lignes droites suivant lesquelles la double réfraction du cris- 

 tal est nulle. Ce qu'il appelle généralement axes, ce sont des 

 lignes droites arbitraires, menées à volonté dans un cristal, 

 et auxquelles il entreprend de rapporter les phénomènes. 

 Ce sont de vrais axes de coordonnées angulaires qui peu- 

 Tent être simples ou multiples, et inclinés entre eux à angle 

 droit ou sous tout autre angle quelconque. Pour plus de 

 simplicité, supposons d'abord qu'il se borne à établir deux 

 axes de ce genre rectangulaires entre eux, et qu'il cherche 

 leur influence sur un rayon réfracté dont la direction est 

 donnée; alors (pag. aSy), par un point quelconque de ce 

 rayon, il mène une ligne parallèle à chacun des deux axes; si 

 chacun d'eux existait seul, les valeurs numériques des teintes 

 seraient, comme dans les cristaux à un seul axe, propor- 

 tionnelles au quarré du sinus de l'angle formé par la direc- 

 tion de crt axe avec le rayon réfracté ; ce quarré sera donc 

 encore, selon lui, l'expression de la force individuelle exer- 

 cée par chacun des deux axes. Il faut maintenant savoir 

 composer ces forces. Or, d'après l'application quon en 

 avait déjà faite au mica de Sibérie, on savait qu'elles s'ajou- 



