DANS LES CORPS RÉGULIÈREMENT CRISTALLISES. 23 1 



Au lieu d'effectuer cette élimination en ge'néral, ce qui 

 conduirait à des résultats fort compliqués , il vaut mieux 

 laisser les équations précédentes dans l'état de séparation 

 où nous venons de les obtenir, et ne commencer à éliminer 

 entre elles qu'après y avoir introduit les simplifications dont 

 elles peuvent être susceptibles dans chaque cas particulier.: v 



L'expression générale de -v/ marque que la vitesse extraor- 

 dinaire sera comprise entre deux limites, ,v et y/ ^v^ + k. La 

 première aura lieu quand l'un des angles u' u" sera nul ou 

 égal à i8o°; c'est-à-dire lorsque le rayon réfracté suivra l'un 

 des deux axes. La seconde limite aura lieu quand les angles 

 u' u" seront tous deux droits; c'est-à-dire quand le rayon 

 réfracté sera perpendiculaire aux deux axes. Cette dernière 

 vitesse sera la plus grande de toutes celles que le rayon peut 

 prendre si k est positif Elle sera la plus petite si k est néga- 

 tif. Cette propriété établit entre les cristaux à deux axes ia 

 même division que j'ai reconnue entre les cristaux à un seul 

 axe, et je la désignerai par les mêmes dénominations. 



Une autre conséquence importante de ces formules , c'est 

 que la marche des rayons réfractés extraordinairement reste 

 la même, soit que l'on considère les axes du cristal comme 

 dirigés suivant les deux lignes lA, IB, par exemple; ou sui- 

 vant la direction de l'une d'elles et le prolongement de l'autre, 

 par exemple suivant lA et IB" {fig. 5). En effet, cette nou- 

 velle supposition ne fait que changer la distance zénithale 'x", 

 comptée de la normale extérieure, en i8o — x"; l'azimuth a" 

 en^8o°-4-«"; enfin l'angle m" dans son supplément 180 — u" : 

 or ces nouvelles valeurs introduites dans les expressions 



^^ C^Tv'O ' V?F^ ' '^'y apportent aucune altération ; et, par 



