aSa LOIS DE LA DOUBLE Rl^FRACTION ET DE LA POLARISATION 



conséquent , elles ne changent rkn non plus à la marche 

 des rayons réfractes déterminés par les équations (3). Ainsi 

 la direction absolue des deiLX. axes du cristal est le seul élé- 

 ment essentiel des résultats. 



Si les deux axes du cristal se réunissent en un seul , a" de- 

 vient égal à a', x' à l', u" à u' ; et l'accroissement du quarré 

 de la vitesse devient proportionnel au quarré du sinus de 

 l'angle formé par l'axe unique du cristal avec le rayon ré- 

 fracté extraordinaire. Alors les ibrmules se réduisent iden- 

 tiquement à celles que M. Laplace a obtenues pour les 

 cristaux à un seul axe, lesquelles sont, comme on sait, con- 

 formes à la loi de Huyghens. 



Lorsque je fus conduit à cette nouvelle loi des vitesses, 

 remarquable par son analogie et sa simplicité, je m'empressai 

 de la comparer aux formules que j'avais données dans mon 

 Traité de physique, pour représenter les alternatives des 

 couleurs dans le mica de Sibérie cjui a deux axes : elle se 

 trouva coïncider avec elles identiquement, dans les plans par- 

 ticuliers d'incidences où mes expériences avaient été faites ; 

 mais, de plus, étant développée, elle me donna ce que les 

 expériences n'avaient pas pu m'apprcndre, je veux dire la 

 forme elliptique des anneaux ainsi produits, sous des inci- 

 dences obliques , les rapports de leurs axes , les lois de leurs 

 teintes , et généralement tous les phénomènes de couleurs 

 qui m'avaient embarrassé jusques alors , et que le docteur 

 Brewster était parvenu le premier à représenter. 



Cet accord me montrant que la loi si simple où j'avais été 

 conduit était la loi de la nature , je cherchai à déduire des 

 mêmes analogies le mode de polarisation pour le cas de deux 

 axes. Cette considération me l'indiqua aussitôt avec évi- 



