DANS LES CORPS RÉGULIÈREMENT CRISTALLISÉS. 'll:^n 



convient à la réfraction extraordinaire; rapport que nous 

 avons dit, plus haut, être égal à i ; soient <j-, <)^,, «j/,, ^3, <J/^, ^5, 

 les angles qui s'y rapportent. 



Enfin, appelons c, c. les angles réfringents des deux 

 prismes, et désignons par m le rapport constant de réfrac- 

 tion , pour le prisme de verre postérieur , lorsque les rayons 

 y pénètrent en sortant de l'air. 



Cela posé, la marche du rayon ordinaire sera assujettie 

 aux conditions suivantes : 



De même, pour le rayon extraordinaire, on aura 



cos.i(=n' cos.^, i|;,=c + ^, ■ cos.ij^=.~cos.'i^^ 



et, par le mode d'observation dont nous faisons usage, on 

 doit avoir 



<P3 = <I'3 'P4='l'4 ?5=<1'5. 



Si on élimine <(,, et 9. entre les trois premières équations, 

 relatives à la réfraction ordinaire, on en tire, entre <p et 93, 

 la relation suivante 



ra' ««."c = coj.'<p — 2m cos.c cos.<sf cos-i^, +m' cos.'tf}. 



On a de même, pour la réfraction extraordinaire, 



n'' sm.''c=icos.'<\i — 2m cos.c cos.^ cos.^s + m' cos.'^,. 



Puisque le mode d'observation mis en usage, donne toujours 

 h=f}i si l'on retranche ces deux équations l'une de l'autre. 



