248 LOIS DE LA DOUBLE RÉFRACTION ET DE LA POLARI^ATIOtl 



le dernier terme disparaît, et il reste 



(«'' — n') sin.'c:^cos.-'\i — cos.' <f — zm cos.c cos.(fi (cos.<\i — cos.<f); 



ou, en remplaçant mcos. ip' par sa valeur ncos.<ù\ et trans- 

 formant les différences en produits, 



(«"—"') ii«.'^C=««. (cp — (j/)iJ«. (cp-f-lj;) 4" COS.C COS.<!fj i/rt.i (^— ij/) JW. i (ç-f-tj) j. 



Lorsque l'angle c du prisme de cristal est droit, le der- 

 nier terme du second membre disparaît de lui-même, et il 

 reste ; 



«'' — «' = sin. (9 — i/) sin. (ç + ij<) . 



Ainsi l'on en peut tirer la valeur du coefficient n''—n\ 

 presque sans calcul , lorsque l'on connaît les angles ç et ij; 

 que les deux rayons forment avec la première surface du 

 prisme à leur incidence. Et l'on peut remarquer ici, comme 

 un grand avantage de notre méthode d'observation, quelle 

 donne imme'diatement ip — ^ par l'écartement observé des 

 deux images, sans le faire dépendre de l'exactitude absolue 

 des angles 9 et i/. 



Je vais maintenant appliquer ces formules à des observa- 

 tions de coïncidences, faites avec différents prismes de cristal 

 de roche taillés comme elles le supposent, c'est-à-dire, paral- 

 lèlement à l'axe des aiguilles. 



Première expérience. L'angle c du prisme de cristal était 

 90°. l'.o"; l'angle c, du prisme de verre, 90°. io'.3o", l'un et 

 l'autre mesurés par la réflexion de la lumière. Ces deux 

 prismes étant assemblés, on pose le premier par une de 

 ses faces sur le sommet du support H, {fig. 9), et, plaçant 



