aôo LOIS DE LA DOUBLE REFRACTION ET DE LA POLARISATION 



opaque, c'est-à-dire par des rayons OI, Eî, qui rasent le 

 bord supérieur h de ce support, on pourra admettre que 

 le rayon ordinaire OI pénètre le cristal au point I même, 

 de sorte que, pour ce rayon, la tangente de l'angle d'inci- 

 dence OIB ou ç, comptée de la surface BC du cristal, est 



égale à 77-^» mais alors la tangente de l'angle analogue ij/, 

 pour le rayon extraordinaire, sera ^tf — r-» de sorte qu'à la 



rigueur, il faudrait connaître la distance li des deux points 

 d'incidence, pour la calculer. 



Or, cette distance est d'autant moindre que l'on emploie 

 de plus petits prismes, et que l'on observe les coïncidences 

 plus près du bord tranchant C de leur angle réfringent. On 

 peut même, à l'aide de cette dernière précaution, rendre 

 l'écart des deux points d'incidence tout-à-fait insensible; car 

 il n'est occasionné que par la longueur du trajet que les deux 

 rayons font dans le cristal avant de se réunir au point d'é- 

 mergence I,. Conséquemment, si ce trajet est très-petit, 

 l'écart des points I et i sera incomparablement plus petit 

 encore , et pourra être tout-à-fait négligé dans les calculs : de 

 sorte que la tangente de l'angle ij/ pourra aussi être supposée 



égale à -~y , et immédiatement calculée par les éléments , 



que l'on observe sur la division même. J'ai toujours opéré de 

 cette manière dans les précédentes observations. Néanmoins, 

 comme la correction relative à l'intervalle li pourrait de- 

 venir nécessaire à employer, ou au moins à apprécier dans 

 certaines circonstances, il est bon d'en indiquer ici le calcul. 

 Seulement nous le limiterons au cas où le prisme de cristal a 

 peu d'épaisseur dans les parties c[ue les rayons traversent, 



