DANS LES CORPS REGULIEREMENT CRISTALLISES. aSi 



de sorte que l'écart des points d'incidence li soit très-petit, 

 comparativement à la distance des traits dont on ob- 

 serve la coïncidence : cette disposition, convenable pour 

 rendre les corrections très - petites , est toujours facile à 

 adopter. 



Nommons donc x la distance CI du bord du prisme au 

 point d'incidence I , par lequel entre le rayon ordinaire; et 

 soit x' la distance analogue Ci pour l'autre rayon, en sorte 

 que x' — X soit la valeur de l'intervalle li qu'il s'agit de dé- 

 terminer. Cela posé, en conservant pour les angles d'inci- 

 dence et de réfraction OIB, Cil' DI' I, les dénominations 

 adoptées pag. 246, nous aurons d'abord 



Supposons maintenant que le rayon ordinaire II,, sorte 

 du cristal en I,, et y rentre avec la réfraction extraoï'dinaire: 

 il engendrera le rayon extraordinaire ï,i; or, puisqu'ici les 

 deux réfractions suivent également la loi de Descartes , si l'on 

 nomme 1, l'angle DI,i analogue à y,, on aura 



COS. i|; , ^ — 7 COS. <p j ; ij( j = C 4- (j' , " 



Si l'on nomme ensuite h la distance CI, du bord du 

 prisme au point commun d'émergence des deux rayons , on 

 aura par l'un et par l'autre : 



A = 



X sin. <p, , oc' sin. iji. 



sin. A, 



Delà on tirera la différence x' — x, ou l'intervalle qui 

 existe sur la première surface du cristal , entre les points 

 d'incidence I et i des deux rayons. 



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