256 LOIS DE LA DOUBLE RÉFRACTION ET DE LA POLARISATION 



les traits simples, du moins si le double prisme est assez 

 éloigne de la division pour que les corrections dépendantes 

 de son épaisseur soient insensibles; et cela aura lieu pour 

 toutes les incidences sous lesquelles on peut faire arriver 

 ainsi des rayons SI, quoique ces rayons, en traversant 

 le prisme de cristal, se divisent certainement dans son inté- 

 rieur, par l'effet de la double réfraction. 



Ce phénomène tient à la symétrie des réfractions que les 

 rayons extraordinaires éprouvent dans le prisme de cristal, à 

 leur incidence et à leur émergence en I eti,, et cette symé- 

 trie elle-même tient à deux causes : i ° à ce que la réflexion 

 intérieure en I, , étant symétrique autour de l'axe du cristal, 

 l'angle de réflexion extraordinaire est égal à l'angle d'inci- 

 dence ; 2" à l'égalité des angles réfringents D et C qui rend 

 l'émergence en I, semblable à l'incidence en I. Il est évident 

 que la première condition ne peut être obtenue pour toutes 

 sortes de positions, que lorsque le cristal n'a qu'un seul axe 

 parallèle aux arêtes du prisme. 



Dans ce cas, attribuons aux angles successifs les dénomi- 

 nations déjà employées pag. 247, et désignons par m le 

 rapport de réfraction pour les rayons qui passent de l'air dans 

 le prisme de verre. Si nous suivons un rayon incident SI 

 dans son trajet à travers le double prisme, en considérant 

 d'abord le faisceau extraordinaire qu'il donne, nous aurons 



de-là, par éliminations successives, on tire ij'3='{> ; c'est-à- 

 dire que l'angle d'incidence en I est égal à rangle d'émer- 

 gence en I4 . Ce résultat ne dépendant point de la valeur par- 

 ticulière de «', mais seulement de sa constance, aura lieu de 



