DANS LES CORPS REGULIEREMENT CRISTALLISES. 205 



équations différentielles auxquelles le mouvement du rayon 

 réfracté extraordinaire est assujetti : car la perpendicularité 

 de ce rayon sur l'axe pendant son trajet dans le cristal, fait 

 que les angles u' , u" deviennent droits dans les formules 



générales de la pag. aSo; ce qui rend (t— r) nul, ainsi que 



( -^ j , et alors les équations (2) et (3) se réduisent à cette 



forme simple 



— sin. 8 , sin. x , = ^' , sin. 9 ', sin. ir', ; 

 — ««.9, COS. 77, ^i». sin. 9', cos. t:'^ : 



la première indique que la vitesse du rayon réfracté est 

 égale à la constante n'. Si l'on fait cette substitution dans 

 les deux dernières , et qu'on y mette aussi , pour l'azimuth 

 intérieur ir',, les valeurs que nous sommes convenus de lui 

 assigner, elles donnent 



sm.i:^^o; cos.T,=:i; sin. ^,^=71' sin. %\: 



c'est-à-dire que le rayon émergent reste dans le prolonge- 

 ment du plan d'incidence intérieur; qu'il se dirige du côté 

 de la normale opposée au rayon incident , et qu'enfin l'émer- 

 gence s'opère suivant la loi de Descartes , en prenant re' pour 

 le rapport de réfraction. La démonstration précédente étant 

 uniquement déduite de la perpendicularité du rayon réfracté 

 sur l'axe, est indépendante de la direction donnée à la face 

 d'émergence par rapport à la face d'incidence. Ainsi, pourvu 

 que le rayon ait été perpendiculaire à l'axe dans fintérieur 

 du cristal, son émergence se fera suivant la loi de Descartes, 

 par quelque face qu'il sorte. La remarque faite par Huyghens 

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