3^2 LOIS DE LA DOUBLE REFRACTION ET DE LA POLARISATION 



ce qui , étant substitué dans l'équation (2) , donne 



(3) ' ''"■"•^' 



tang. 6', a\/i~¥smJf, 



En multipliant cette équation par l'équation (i) , membre 

 à membre, tang. 6, disparaît, et il reste 



(4) 



C'est la relation entre le rayon incident extraordinaire et le 

 rayon émergent qui en dérive. Or, dans notre mode d'obser- 

 vation, l'émergence 0, est aussi commune au rayon ordi- 

 naire 01, dont on observe la coïncidence avec l'autre; ainsi, 

 en nommant ,9 l'incidence de ce rayon sur la première 

 face BC du prisme, et faisant b = a dans l'équation précé- 

 dente, elle devra être encore satisfaite; ce qui donnera 



_ b' sin. ,6 sin.d, 



(5) 



lyi — b' sin.' fi Vi — h'sin.'^, 



par conséquent, en égalant les seconds membres, on a 



b sin. ,Q a sin. 0, 



l/i — b" sin." fi l/i — a' sin.'^, ' 



d'où, par la disparition des radicaux, on tire 



(6) sin. e,= -- sin. ,0 , ou sin.^, = — sin. ,6 , 

 en remplaçant les constantes aetb par leurs valeurs — , - . 



Ce résultat peut être comparé directement à l'observation : 

 en effet, pour chaque coïncidence observée sur la division 



