BANS LES CORPS REGULIEREMENT CRISTALLISES. 283 



Divisant la seconde sucessivement par la première et par la 

 troisième, puis celle-ci, par la première, on en tire 



tang. 17 , =- rr, r ; 



° tang.o , cos.T7\ 



— tang. 6 ' sin. 77',=; rr, — ■. 7- > (5) 



" tang.i) , stn. tz I ^ ■' 



tang: tc', =: — r, r • 



'-' tang. , COS. t: , 



L'exactitude de ces relations , quant à l'égalité des quan- 

 tités et à leurs signes, peut être immédiatememt vérifiée sur 

 la figure même que nous avons construite pour les établir ; 

 mais il est facile de s'assurer qu'elles sent indépendantes 

 . de cette figure, et qu'elles conviennent à toutes les posi- 

 tions relatives, que les origines H' de nos deux systèmes 

 peuvent avoir, l'une par rapport à l'autre, pourvu que les 

 angles qui déterminent ces rapports de situation, soient 

 comptés comme nous l'avons supposé. Toutefois, ce ne sont 

 encore là que des relations de position, nécessitées par la 

 forme du prisme. II faut maintenant introduire les con- 

 ditions de direction , résultantes du mode de réfraction que 

 le rayon éprouve. Pour cela, considérons d'abord la première 

 face : elle contient l'axe du cristal, ce qui rend x=go° dans 

 nos formules générales de la page a/jo. Alors, cos. l étant nul , 

 B devient aussi nul, et A se réduit a b' : et les deux équa- 

 tions générales donnent 



, . , a sin. 9, sin. ir, ,,.. 



, , b" sin. 8, COS. n, 



tang. 6 , cos, tu , := — r— ; . „ , . ,- r > 



" a\/ \ — ««.'H, (a' ii«.° 77, -1-0° coi." ir, J 



d'où l'on tire , en les divisant l'une par l'autre , 



36. 



