DANS LES COUPS REGULIEREMENT CRISTALLISES. 285 



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Au moyen de ces deux équations , on peut déterminer les 

 coordonnées d'émergence u, et 6, en fonction de ,tv et de ,9 ; 

 puis , en substituant leurs valeurs dans les; équations (8) 

 on tirera de celles-ci tt, etfi,, , c'est-à-dire, les coordon- 

 nées d'incidence du rayon El qui, après s'être réfracté ex- 

 traordinairement dans le cristal , coïncide dans son émergence 

 avec le rayon OI réfracté ordinairement. 



Le résultat de cette élimination donne : 



sin. ' G , COS. " x , = st'n. ' , 6 cos. ■" , tc 



A' — a' — //' .s/n.',â C(9.t.-, T7 + a' b' si//. 



sm.'b, sin.'-K,=^- 



a' ù' 



on trouve aussi cette autre relation 



(l'O) 



: -Mi 



sin."^^ COS.' V, ^^ sin.' ,G cos.' .6 : 



sin. 9, C05. 77,, ou -^, exprime le cosinus de l'angle que le 

 l'ayon incident extraordinaire: forme avec l'axe des x, qui 

 est ici l*arête dés deux faces réfringentes" et l'axe même du 

 prisme cristallisé. La première des équations (10) montre 

 donc que cet angle est le même pour les deux rayons ordi- 

 naire extraoi*dinaire qui émergent ensemble par la seconde 

 face. Ainsi, en supposant que ces deux rayons aient le même 

 point d'incidence sur la première facei^pe qui sera sensible- 

 ment vrai si l'on observe ti'ès-près du tranchant du prisme, 

 les points E, O, dont ils émanent, seront situés sur une 

 même surface conique, à base circulaire, décrite autour de 

 l'axe des x avec l'angle donné; et, comme ils isoratd'ailleurs' 

 1 un et l'autre pris sur la règle divisée qui est placée dans 



