aqS LOIS DE LA DOUBLE RÉFRACTION ET DE LA POLARISATION 



émergent à la seconde surface du prisme, on aura 



a;, = r, sm. 6, cos.-nA 



f^ = r,sm.b,sin.T:A- (3) 



z, = ?', COS. 6, j 



En outre , par le seul fait de la rectangularité du prisme , il 

 y aura, entre les nouvelles coordonne'es angulaires, des ré- 

 fractions absolument pareilles aux équations (5) de la pag. 283, 

 lesquelles seront 



tans: t: . 



*' ■ " ' tang. 6', COS. v' , ' 

 ■ tans\h\sin. !<:', = ——r, — ■ — r ; 



'-' tang. , sin. -v , 



tang. v', = — ; K, -r > 



'' tang. <i , COS. TT^ 



OU, en mettant pour v', sa valeur 45°-+-ir',^ 



tang. Tz , = 77— j ; : — - 



" tang. 13 , \cos.i:, — sm.t!, 



— tang. e \ sin. tt', = ;; — j — — — — ) • (5') 



" tang.^ , i cos.t: ^ + sin.T: , ' 



J -i-fang.Tî' , I 



I — tang.Tz' , iang.^\cos.T:', 



Il faut maintenant introduire les conditions de réfraction 

 relatives aux deux faces du prisme. D'abord , pour la pre- 

 mière, comme elle contient l'axe a a' du cristal, on aura, 

 dans les formules générales de la page 240, l=go"; ce qui 

 donne A=a'; B=o; et, par suite, 



