3o6 LOIS DE LA DOUBLE REFRACTION ET DE LA POLARISATION 



lant horizontalement sur cette surface une petite bande de 

 papier horizontale, dont les bords bien rectihgnes me ser- 

 vaient à hmiter l'incidence des rayons par lesquels chaque 

 coïncidence était produite , en observant qu'ils rasassent ses 

 bords. Ensuite, avec ces incidences connues et la longueur 

 CD du cristal qui était de 82 millimètres, je calculais la dis- 

 tance verticale ïi des points d'incidence ordinaire, extraor- 

 dinaire, correspondants à une émergence commune, distance 

 qui, à cause de la longueur du cristal, ne pouvait nulle- 

 ment être négligée. J'ai observé aussi des coïncidences près 

 du bord inférieur D du parallélipipède, c'est-à-dire, par des 

 rayons qui rasaient ce bord, et qui entraient et sortaient 

 du cristal parallèles ou presque parallèles à la face infé- 

 rieure CD. On trouvera plus bas les résultats de ces deux 

 genres d'observation qui, outre la valeur de l'écart absolu 

 qu'ils donnent, présentent encore plusieurs particularités 

 également conformes à la théorie. 



Etablissons maintenant les formules par lesquelles les 

 coïncidences doivent être calculées. Pour cela, supposons, 

 comme nous l'avons fait toujours, un rayon incident E« qui, 

 tombant sur la première surface du cristal , donne naissance 

 à un rayon réfracté extraordinaire. Suivons ce rayon à tra- 

 vers le cristal jusqu'à sa réflexion intérieure sur la face CD; 

 conduisons-le de nouveau jusqu'à la surface postérieure du 

 cristal en I^; et enfin, calculons quelle devra être l'incidence 

 antérieure du rayon OI qui , après avoir subi dans l'intérieur 

 du cristal la réfraction et la réflexion ordinaires, coïnci- 

 dera avec Ej dans son émergence en I,. 



Considérons d'abord la réfraction extraordinaire à la pre- 

 mière surface; l'axe ia du cristal fait avec cette face un 



