3o8 LOIS DE LA DOUBLE REFRACTION ET DE LA POLARISATION" 



ce sera ici, à compter de ^,D. Alors, pour le rayon intérieui 

 /?'., la valeur de son azimuth, ou tJ,, sera i8o°; et pour le 

 rayon fictif /.i», qui en résulterait par émergence , l'azimuth 

 correspondant, ou ::,, serait égal à zéro. Ainsi, en nommant 

 6, l'angle d'émergence de ce rayon, nos formules générales 

 donneraient 



Nous donnerons tout-à-l'heure à B et à A les valeurs par- 

 ticulières c]ui leur conviennent : pour le moment, laissons-les 

 sous cette forme générale; m;antenant, pour trouver la di- 

 rection du rayon réfléchi extraordinaire qui provient de Ji, , 

 il faut concevoir, du côté de la normale opposé à l, v,, un 

 autre rayon extérieur i,i>,, éloigné aussi de cette normale 

 du même angle 0,, et chercher le rayon réfracté extraordi- 

 naire I, I, qui en dériveiait. Alors, pour ce nouveau rayon 

 fictif, l'azimuth d'émergence r, serait égal à i8o"; et tt', serait 

 nul pour le rayon réfracté extraordinaire qui en dérive, puis- 

 que celui-ci doit aller percer la surliice postérieure DE du 

 cristal. Nommant donc e'3 l'angle de réfraction extraordinaire 

 de ce dernier rayon , compté toujours à partir de la normale 

 extérieure i, n,, nos formules générales donneront 



tanff. S', 



'A\yA-a' b^ sin.- 6, a' 



Ici les valeurs de B et de A sont identiquement les mêmes 

 qu'elles étaient tout-à-fheure, puisque l'angle >, seule va- 

 riable qu'elles renferment , se rapporte toujours à la même face 

 du cristal, et se compte à partir de la même normale i,n,. On 

 peut donc combiner cette équation avec la précédente pour 



