3l4 LOISDE LA DOUBLE RÉFRACTION ET DE LA POLARISATION 



3, tang.b,^ lequel exprimera la hauteur «E, c'est-à-dire l'or- 

 Aonnéey, du trait E , dont l'image extraordinaire coïncide dans 

 son émergence avec l'image ordinaire du trait O. Pour effectuer 

 ces calculs numériquement, il faut remplacera et b par — , - , 

 dans les équations (4) qui prennent alors la forme suivante: 



Il ne reste plus qu'à déterminer la distance I i des deux 

 points d'incidence des rayons sur la première surface du cristal , 

 afin de l'ajouter à la différence z, tang. 6,^ — z tang. .6, qui ex- 

 primerait la valeur de l'écart OE, si la longueur CD ou e du 

 parallélipipède de cristal était infiniment petite. Pour le faire 

 de la manière la plus simple, nommons ,A, h^ les hauteurs 

 AI, Ki des deux points d'incidence ordinaire extraordinaire, 

 au-dessus de la base CD du cristal; et désignons par A, la 

 hauteur DI, du point d'émergence commun des deux rayons 

 à la seconde surface DE. Cela posé , en continuant à désigner, 

 par des indices inférieurs, les angles qui appartiennent au 

 rayon ordinaire, le calcul des segments, dans lequel chaque 

 rayon divise la base, donnera ces deux équations : 



Il , tang. G', + h^ tang. ô'j^ — e Ji tang., 0'+ A, tang.^ 9' = — e 



La première se rapporte au rayon extraordinaire : on peut 

 en éliminer tang. 63, en mettant pour cette quantité sa va- 



leur tang. ly, )-. r-\ ou tang. i^ , h^ r- , telle 



que la donne la condition de la réflexion extraordinaire; de 

 même, dans la seconde qui se rapporte au rayon ordinaire, on 

 peut, d'après la loi de réflexion qui lui est propre, remplacer 

 36' par ,6', à cause de l'égalité des angles d'incidence et de ré- 



