DANS LES CORPS REGULIEREMENT CRISTALLISES. 3l5 



flexion. Ces deux équations, ainsi transformées, se changent 

 dans les suivantes : 



7 , e 2 («" — «') h^ 11, ^ 



"'^'^ "'' — ~ tangA\'^ {n' ^+n')tang.^' } '"''^ "''~~ tang. b'' 



Or , d'après ce qu'on a vu précédemment , gr- est égal 



à tanff. 6',, et de même -s; égaie tang. ,6'; substituant 



5* a 



ces valeurs , et soustrayant les deux équations l'une de l'autre, 

 elles donnent le système des deux suivantes : 



h,= — fi — etang.fi' \ 



K — fi=—e{t.ang.h,—tang. ,ô') 4- -!^ n'^+'n^ \ 



ou enfin 



h,=. — fi — étang., ^' \ 



, , esin.(fi'—fi') i(n"—n'), , ^A ■ (^) 



COS. 'i\ COS. fi n + n ° j 



la première donnera h,, c'est-à-dire l'ordonnée DI, du point 

 commun d'émergence, quand on connaîtra l'ordonnée Cl du 

 point d'incidence du rayon ordinaire sur la première surface 

 du cristal , ainsi que l'angle de réfraction fi' de ce rayon. Avec 

 ces données et l'angle de réfraction 9', durayon extraordinaire, 

 la seconde équation fera connaître A , — fi, c'est-à-dire l'inter- 

 valle li des deux points d'incidence ; les angles fi' et 6, , éléments 

 de ces calculs, s'obtiendront par les formules suivantes: 



sm 



fi'^-sin.fi tang.^\= ^i —■ tang.v,+ 



. ? 



qui expriment les lois suivant lesquelles s'opère la première 



4o. 



