320 LOIS DE LA DOUBLE RîfFRACTION ET DE LA POLARISATiOX 



devient oblique, plus les angles d'incidence et de réflexion in- 

 térieure approchent de l'égalité , comme dans la réflexion ordi- 

 naire; et ils y arrivent même rigoureusement à la limite où la 

 réflexion se fait presque parallèlement à la surface , parce qu'a- 

 lors les tangentes de 6', et <)\ deviennent toutes deux infinies. 

 Or, du moment où cette égalité a lieu, si non exactement, au 

 moins d'une manière très-approchée, la réflexion intérieure 

 renvoie les rayons sans altérer sensiblement leur inclinaison 

 sur l'axe du cristal, et sans changer sensiblement la longueur 

 de leur trajet. Ils se trouvent ainsi, sous ce double rapport, 

 pi'écisément dans les mêmes conditions que les rayons trans- 

 mis directement sous une incidence antérieure à -peu- près 

 perpendiculaire; ils doivent donc offrir aussi le même écart, 

 comme l'observation nous le fait voir. 



Une autre remarque que notre dernier tableau présente 

 encore, c'est que les incidences des rayons clans les expé- 

 riences cju'il renferme ayant toujours été presque perpen- 

 diculaires sur la première face du cristal, et par conséquent 

 presque identiques entre elles, les deux rayons ordinaire, 

 extraordinaire, qui coïncidaient à leur émergence, se croi- 

 raient en entrant dans le cristal, sous un angle à-peu-près 

 constant et égal à i". 3'. 19 ,4i c'est-à-dire, à-peu-près le 

 même que dans notre pn;mière expérience. C'est en effet 

 ce c|ue l'on peut vérifier sur notre tableau même, en pre- 

 nant les différences 6, — ,6 pour les diverses observations. 

 Mais, comme le rayon ordinaire avait un point d'incidence 

 différent de l'ordinaire, et plus élevé d'un demi-millimètre, 

 il s'ensuit que sa direction prolongée dans l'intérieur (Jig- 26) 

 allait couper le prolongement de celui-ci, à une certaine 

 profondeur IC qui peut se calculer d'après ces données, et 



