DANS LES CORPS REGULIEREMENT CRISTALLISÉS. SaS 



du cristal, j'en ajouterai d'autres dépendantes du mode d'ob- 

 servation même, et qui ont toujours eu pour objet de sim- 

 plifier, autant qu'il était possible , des épreuves déjà par elles- 

 mêmes si compliquées. Par exemple , dans plusieurs de mes 

 expériences, j'ai disposé le cristal de manière que la pro- 

 jection du rayon réfracté sur une face d'incidence , ou sur 

 une face d'émergence, fût dirigée suivant la ligne lY per- 

 pendiculaire à IX. Par ce moyen, le rayon réfracté se trou- 

 vait également incliné sur les deux axes du cristal, ce qui 

 devait simplifier la résultante de leurs actions. Et il est éga- 

 lement évident que, d'après la symétrie de cette disposition, 

 l'incidence extérieure du rayon, ou son émergence, devait se 

 faire dans le même plan que son incidence intérieure. C'est 

 en effet ce qu'indiquent les formules de la page précédente; 

 car, en y supposant ^',=^90, ce qui est l'énoncé de la dis- 

 position précédente, on trouve d'abord cos.u"=^cos.u' , quel 



que soit 6'. , par conséquent u"=u, et par suite -~:=:o. Or, 



en vertu de cette valeur , la seconde des équations (3) donne 

 sin. (tc', — ir)=o, d'où résulte tt'.^tt ou bien tt.'^ 180*^ + tt, 

 c'est-à-dire que le rayon intérieur et le rayon extérieur, qui 

 dérivent l'un de l'autre, sont dans un même plan normal à 

 la face du cristal. En adoptant la dernière racine, la première 

 des équations (3) se réduit à la forme suivante : 



sin. 6 = 1', sm. 6 , -t- ^rr cos. 6 , ; 



et, en introduisant les mêmes suppositions dans les autres 

 éléments analytiques de la question , on trouve : 



