33o LOIS DE LA DOUBLE REFRACTION ET DE LA POLARISATION 



Ayant ainsi reconnu ce sens de coupe, je forme, aux deux 

 extrémités opposées du cristal , deux faces pareilles, que j'ob- 

 tiens l'une et l'autre par clivage: conservant d'abord l'une d'elles 

 intacte , je l'emploie comme re'gulateur pour faire polir l'autre , 

 sans alte'rer sa direction; je me guide ensuite sur celle-ci, pour 

 polir la première, sans altérer son parallélisme. J'obtiens 

 ainsi une plaque d'épaisseur égale, que je fixe au centre 

 d'un anneau divisé, appartenant à l'appareil général de pola- 

 risation décrit dans mon Traité de physique, et dans mes 

 précédents mémoires. A l'aide de cet appareil, je présente 

 perpendiculairement la plaque à un rayon polarisé, que 

 j'analyse ensuite, au moyen d'un prisme de spath d'Islande 

 achromatique, dont la section principale a été préalablement 

 placée de manière que le rayon .s'y réfractât tout entier or- 

 dinairement. Cette condition cesse, en général, d'être rem- 

 plie, lorsque la topaze est interposée; mais je la tourne sur 

 son anneau, sans changer l'incidence , jusqu'à ce que le rayon 

 transmis se réfracte de nouveau tout entier, en un seul sens, 

 dans le double prisme; je trace alors sur une des faces de 

 la plaque, une ligne droite, parallèle au plan de la polari- 

 sation primitive, ou, du moins, aussi exactement parallèle 

 qu'un tracé graphique peut le donner. Cela fait, je tourne 

 de nouveau la plaque dans son anneau, jusqu'à ce que je 

 trouve une seconde position où la même condition de réfrac- 

 tion simple soit encore remplie; et, quand j'y suis arrivé, je 

 trace de nouveau, sur la face de clivage, une ligne parallèle 

 à la direction de polarisation du rayon incident. On trouve 

 toujours deux positions de la topaze qui jouissent de cette 

 propriété, et les deux traces qui en résultent sur sa surface 

 de clivage, sont rectangulaires. 





