DANS LES CORPS REGULIEREMENT CRISTALLISÉS. 33 1 



Maintenant, si l'on tourne la topaze sur son plan jusqu'à 

 ce que l'une de ces deux traces arrive à 45° de la direction 

 de la polarisation primitive , et qu'on l'incline ensuite sur le 

 rayon polarisé de manière que le plan d'incidence soit di- 

 rigé suivant la trace même que l'on a choisie, on trouve que 

 les deux sections ainsi déterminées produisent des effets 

 bien différents sur le rayon transmis. Car, lorsqu'il a suivi 

 l'une d'entre elles, il se divise toujours en deux faisceaux 

 en arrivant au prisme cristallisé, tandis que, lorsqu'on in- 

 cline l'autre trace, on trouve deux positions opposées, et 

 également inclinées des deux côtés de la normale , dans les- 

 quelles la plaque n'enlève plus au rayon sa polarisation pri- 

 mitive ; ce qui , d'après la liaison constante du pouvoir de 

 polarisation avec celui de la réfraction double, indique que 

 cette dernière est nulle aussi dans ces deux sens, et qu'ainsi le 

 passage du rayon se fait alors suivant les directions des axes 

 du cristal. C'est en effet ce que confirme l'expérience, lors- 

 que l'on introduit des rayons, non plus par des faces paral- 

 lèles, mais même par des faces obliques, de manière qu'ils 

 se réfractent suivant l'une des deux directions ainsi déter- 

 minées. Cette épreuve achève donc, au besoin, pour con- 

 stater la position des axes , et permet de la reconnaître exac- 

 tement. On trouve ainsi que, dans la topaze, les deux axes sont 

 situés dans un plan perpendiculaire à la face de clivage, et 

 qu'ils sont tous deux également inclinés sur elle. D'où il suit 

 que la normale, à cette face, divise en deux parties égales leur 

 inclinaison mutuelle, qui, d'après mes expériences, se trouve 

 être de 63°. i4' dans la topaze limpide. 



La section qui contient les deux axes étant reconnue par 

 ces caractères, et sa direction tracée sur la surface de cîj-r 



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