332 LOIS DE I,A DOUBLE REFRACTION ET DE LA POLARISATION 



vage, je taille dans le cristal deux faces latérales qui lui soient 

 parallèles; et menant aussi deux plans normaux parallèles 

 à l'autre trace, j'obtiens deux dernières faces perpendicu- 

 laires aux premières. Le cristal se trouve ainsi coupé en un 

 parallélipipède rectangle, ayant deux de ses faces CC don- 

 nées par le clivage, deux autres faces S S parallèles au plan 

 des deux axçs, enfin les deux dernières PP perpendiculaires 

 aux autres. Les faces contiguës de ce parallélipipède forment 

 alors autant de prismes rectangulaires , à travers lesquels 

 on peut faire réfracter des rayons , en appliquant à leur 

 seconde surface des parallélipipèdes de veri'e , collés par du 

 mastic en larmes , qui force les rayons à se transmettre. La 

 séparation éprouvée par ces rayons peut être mesurée par la 

 méthode des coïncidences; et en la comparant aux formules 

 théoriques établies pour la position connue des axes, par 

 rapport aux faces réfringentes, on peut vérifier si elle y satis- 

 fait. C'est ainsi que j'ai opéré dans les diverses épreuves dont 

 je vais rendre compte. 



La disposition générale de ces expériences est représentée 

 fig. 3o et 23 ; elle est la même que celle que j'ai décrite plus 

 haut pour le cristal de roche : les rayons incidents El, OI, 

 entrent par-dessous la topaze, se réfractent dans le prisme 

 rectangulaire C , et en sortent ensemble par la seconde surface. 

 Après quoi, sans se désunir, ils traversent le parallélipipède 

 de crownglass collé à cette surface; de là ils ressortent dans 

 l'air et arrivent ensemble à l'œil de l'observateur. Il ne reste 

 plus qu'à fixer, pour chaque cas, la direction des faces d'émer- 

 gence et d'incidence par rapport aux axes du cristal. 



Le premier système d'expériences que j'ai faites se rapporte 

 à \^fig. 3o. Les l'ayons entraient par une face PI, perpendicu- 



