334 l'Ois DE LA DODBLE RIEFRACTION ET DE LA POLARISATION 



subit la réfraction ordinaire, je marquerai le premier par un 

 indice inférieur placé à sa droite, et le second par un indice 

 inférieur placé à sa gauche, comme nous l'avons fait précé- 

 demment pour le cristal de roche. Nous aurons ainsi dans 

 le cas actuel 



sm. 9, = - 



\y.i>' + k- 



: sin. a cos. 



Nous avons vu que le quarré de la vitesse extraordinaire 

 est représenté en général par ,v' + ksin.u' sùi.u\ ,v étant la 

 vitesse ordinaire, et u' u les angles formés par chacun 

 des deux axes avec le rayon réfracté extraordinai rement. II 

 résulte de cette expression que les deux limites de la vi- 

 tesse extraordinaire seront ,v et \y,v'-i- k : la première a 

 lieu quand l'un des angles u' u" est nul, ou égal à 180°, 

 c'est-à-dire quand le rayon réfracté suit un des axes du 

 cristal; la seconde limite s'obtient quand les angles u' u 

 sont tous deux droits, c'est-à-dire quand le rayon réfracté 

 est perpendiculaire au plan qui contient les deux axes. 

 D'après cela, nous pouvons appliquer ici la notation que 

 nous avons employée pour désigner les deux vitesses ex- 

 trêmes, et qui consiste à représenter l'ordinaire par «, 

 l'extraordinaire par n' ; alors A- sera «' — re%- et l'expression 

 précédente de sin.b,^ deviendra 



«' ' si/i.b' , 



«>j. 6, = — • (i) 



l/«' " — {n' '—n'') sin.' a coi/9', 



Retournons maintenant à lay7^. 3i. Après sa réfraction 

 dans la première face du prisme , le i-ayon va rencontrer la 

 seconde, qui forme avec elle un angle droit. Conformément 

 à notice notation ordinaire, appelons 9'^, l'angle d incidence 



