DANS LES CORPS KÉGULIÈREMENT CRISTALLISÉS. 335 



intérieur du rayon sur cette surface, et 9, son angle d'émer- 

 gence, l'un et l'autre étant toujours compté à partir de la 

 normale extérieure à cette seconde face. La rectangularité 

 des deux faces du prisme donnera évidemment 



6',= 27o° — ô',; 

 d'où sin.fi\ = — cos.^\ cos.^\ = — sin.^\. (2) 



Soit maintenant I, le point d'incidence intérieur du rayon 

 sur la face d'émergence S S. D'après la coupe de notre parallé- 

 lipipède , cette face est perpendiculaire à la face de clivage 

 ce. Si donc on mène dans son plan, par le point d'inci- 

 dence, une ligne droite X'. I, X,, parallèle à leur intersection 

 commune, cette droite sera perpendiculaire à la face du cli- 

 vage, et aussi perpendiculaire au plan d'incidence intérieur 

 1 1, Z, , dans lequel se trouve le rayon réfracté. Mais , en outre , 

 la face d'émergence SS est parallèle au plan des deux axes 

 du cristal. Conséquemment si, par le point d'incidence, 

 on mène dans cette face deux droites, I,A,, I,B, , égale- 

 ment inclinées sur la ligne X\ I, X, , et formant chacune un 

 angle a avec elle, ce seront les" deux axes du cristal qui 

 partent du point d'émergence F. La marche du rayon émer- 

 gent se trouvera donc encore comprise dans notre formule 

 générale (A") ; la ligne I. X, , également inclinée aux deux axes , 

 sera celle à partir de laquelle se comptent les azimuths tt tt', 

 des rayons incidents et réfractés. Le second de ces azimuths 

 sera égal à 90°, comme la formule le suppose; par consé- 

 quent, le second sera 270°. De plus, les deux axes étant 

 contenus dans le plan de la face, leurs distances zénithiiles 

 ■x' x", comptées à partir de la normale extérieure , seront tontes 

 deux de 90° ; et enfin l'azirauth a' de l'axe I A sera égal à la 



