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DANS LES CORPS REGULIEREMENT CRISTALLISÉS. 33g 



un seul et même plan parallèle à la face PPPP, par consé- 

 quent perpendiculaire à celui de la première réfraction que 

 nous avons tout-à-l'heure calculée , puisque celui-ci était pa- 

 rallèle à la face de clivage. Or, si l'on répète sur les points 

 d'incidence et d'émergence II,, de lay?g-. Sa, les mêmes con- 

 structions que nous avons alors faites, c'est-à-dire si l'on 

 trace sur chaque face les lignes X, IX, X, I, X,, perpendi- 

 culaires au rayon incident ou réfracté , et qu'on mène aussi 

 les lignes lA, IB, I,A, , I,B, , suivant la direction des deux , 

 axes du cristal pour chacune d'elles, on verra aisément que 

 ce second mode de réfraction est absolument le même que le 

 premier, avec cette seule différence que les deux directrices 

 X'IX, X, I,X, , y sont situées à angle droit avec les pre- 

 mières, d'où il suit que les angles a qu'elles forment avec 

 chacun des deux axes , sont les compléments de ce qu'ils 

 étaient d'abord. La relation définitive des angles d'incidence 

 des rayons qui émergent ensemble, sera donc la même aussi , 

 à cette seule inversion près ; c'est-à-dire qu'en les désignant 

 par les lettres ,t, t, , pour les distinguer des deux premiers, 

 il suffira ensuite de changer, dans la formule (5), a a en 

 i8o° — -2.a; ou a en 90 — a; après quoi l'on aura 



fri' — {ri' — n')cos.'aj sin.^x, — ri'sin.' ,t = ri' (ri' — n')sin.'a; (6} 



ceci donne donc une nouvelle relation entre a et n' , dont les 

 résultats pourront être combinés avec l'équation (5), lors- 

 que la constante n de la réfraction ordinaire aura été préa- 

 lablement déterminée, et que l'on se sera donné .t et t, , 

 d'ap^rès une observation de coïncidence. 



La résolution rigoureuse des équations (5) et (6) serait assez 

 compliquée ; mais elle n'est point nécessaire : car on peut , 



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