342 LOIS DE LA DOUBLE RÉFRACTION ET DE LA POLARISATION 



ment plus convenable pour montrer la réalité de la loi. Par le 

 même motif, je n'ai pas voulu déterminer la position des axes 

 par des expériences de polarisation; il m'a paru plus conve- 

 nable que tous les éléments de l'action du cristal fussent dé- 

 duits des seules mesures de déviation par la loi des vitesses. 

 D'ailleurs, les causes d'incertitude que j'ai indiquées pag. igy, 

 rendraient ici la détermination des axes par la polarisation 

 trop peu sûre et trop peu précise pour qu'on dût l'introduire 

 dans nos calculs. 



La première application que j'ai faite de cette méthode a 

 eu lieu sur une topaze d'un blanc légèrement Bleuâtre, ayant 

 un clivage assez net, mais pourtant un peu fendillée dans son 

 intérieur. Après y avoir taillé divers systèmes de faces rect- 

 angulaires dans les directions ci -dessus indiquées , j'y ai 

 déterminé d'abord la constante n de la réfraction ordinaire, 

 par des mesures de déviation absolues , comme je l'ai ex- 

 pliqué pour le cristal de roche, pag. 258 ; et, en me bornant 

 à la moyenne de trois expériences qui différaient peu entre 

 elles, j'ai trouvé «=i,63o45; ce qui donne 7i'^2,65837. 



J'ai ensuite choisi parmi les faces celle qui était perpen- 

 diculaire aux faces de clivage, et qui contenait le plan des 

 deux axes ; c'est celle que nous avons généralement désignée 

 par SSSS. J'y ai luté le parallélipipède de crown, qui devait 

 déterminer la lumière à traverser les angles réfringents du 

 cristal; et, fixant le tout sur mon appareil à divisions rectan- 

 gulaires, j'ai observé plusieurs coïncidences dont les élé- 

 ments sont exposés dans les tableaux suivants. 



F* SÉRIE {^fig- 3o). Les rayons entrent par une face PI 

 perpendiculaire aux faces de clivage et au plan qui contient 



