346 LOIS DE LA DOUBLE RÉFRACTION ET DE LA POLARISATION 



était une quantité négative ; alors le faisceau extraordinaire 

 s'écarterait du plan des deux axes plus que le faisceau ordi- 

 naire, de même que s'il en était repoussé. On peut aisément 

 déduire ces résultats de l'équation générale, pag. 826, en la 

 particularisant pour le sens de coupe que je viens de spéci- 

 fier. Lorsque l'inclinaison mutuelle des deux axes devient 

 nulle, la face d'incidence devient perpendiculaire à l'axe 

 unique , et le rapprochement ou l'éloignement du rayon 

 extraordinaire se fait autour de la normale à cette face, tou- 

 jours sous la même condition de la vitesse, c'est-à-dire selon 

 que n! est plus grand ou plus petit que n. C'est le carac- 

 tère que j'ai depuis long-temps indiqué dans les cristaux à 

 un seul axe, et qui me les a fait diviser en deux classes, 

 sous les dénominations de cristaux à double réfraction at- 

 tractive, et cristaux à double réfraction répulsive. On voit, 

 d'après ce qui précède , que cette distinction peut être égale- 

 ment appliquée aux cristaux à deux axes, en généralisant 

 son énoncé comme nous venons de le faire ; et non-seule- 

 ment elle sera utile, comme établissant entre eux une diffé- 

 rence physique fondée sur leur nature ; mais encore on 

 pourra, dans un grand nombre de circonstances, s'en servir 

 ' avec avantage pour prévoir d'une manière générale la po- 

 sition relative des deux faisceaux réfractés qui dérivent d'un 

 même rayon incident. 



Il me reste maintenant à montrer jusqu'à quel point les 

 écarts observés entre les faisceaux qui émergent ensemble, 

 sont conformes à la théorie. Pour cela, j'ai adopté les valeurs 

 de n, n' et a, qu« nous avons tout-à-l'heure déterminées; 

 et, prenant pour données les angles ,ô, ,t, qui expriment les 

 incidences observées du rayon ordinaire dans les expériences, 

 j'ai calculé, par les formules (5) et (G), les valeurs de ^, et 



