356 LOIS DE LA DOUBLE REFRACTION ET DE LA POLARISATION 



dernières de la seconde série, dans lesquelles l'écart observé 

 est de I o"" ; puis , prenant la moyenne des équations partielles 

 qui en résultaient pour chaque série, j'ai obtenu les deux 

 équations suivantes : 



r^ SÉRIE. 0,02558226 — o,yi6i63^-^^-^j=psin.'a=-.{n"—n') cos/a, 



IF Série. o,oi5^85^5 — o,'j5853g^-^^^^^cos.^a=in^—n')sm.'a. 



Pour tirer maintenant de ces deux équations les valeurs de 

 a et do n'' — n', je suis parti de la valeur de n trouvée par 

 l'expérience, laquelle donne «'=2,592682; et, lui ajoutant 

 la valeur de n'' — n' que j'avais trouvée pour la première to- 

 paze, c'est-à-dire 0,032827 ' j^' formé une première valeur ap- 

 prochée de n'', qui était 2,623509. J'ai employé cette valeur 

 pour dénominateur des termes déjà multipliés par («' " — n') , 

 et la petitesse de ce coefficient rendait cette approximation 

 très-exacte. Alors, n'ayant plus que les deux inconnues 

 n'' — «' et («'" — «') sin.^a, je les ai tirées des deux équa- 

 tions, et j'ai trouvé ainsi 



n' — rt' = o,o3i9723o (n' — n') ««.'(rz = 0,008786878 ; 



lesquelles, étant jointes à celle de n\ qui est 2,592682, 

 donnent 



«''=2,624654 («'" — «') co.y.' (2 = 0,023 185422 « = 3i°. 37'. i" 



On voit par-là que, dans cette topaze, le coefficient n'' — «', 

 qui mesure l'accroissement du quarré de la vitesse, a presque 

 exactement la même valeur que dans la première topaze, 

 dont j'ai rapporté plus haut les observations; mais l'incli- 

 naison mutuelle des deux axes y est sensiblement moindre, 

 car elle est égale à 63°. i4'-2'7 tandis que, dans l'autre to- 



