DANS LES CORPS REGULIEREMENT CRISTALLISe's. Sja 



prisme de cristal; et, cette fois, j'ai placé la face SS' sur mon 

 appareil (/^.38) de manière que la faceSF se trouvât exacte- 

 ment parallèle à la division verticale AY. Alors j'ai observé 

 comme précédemment, les traits OE qui , vus à travers l'angle 

 t^bb conicidaient dans leur émergence, en choisissant le 

 trait E, de manière que le rayon extraordinaire El fût perpen- 

 diculaire à la face d'incidence S F. Alors ce rayon entrait dans 

 le cristal parallèlement au plan des axes, et perpendiculaire- 

 ment a la ligne moyenne qui divise leur inclinaison mutuelle 

 en deux parties égales; de sorte qu'en représentant toujours 

 par aa cette inclinaison, il forme avec chacun d'eux un angle 

 égal a go~a. Le rayon étant ainsi symétriquement dirigé par 

 rapport aux deux axes , ne se dévie ni vers l'un ni vers l'autre. 

 11 traverse le cristal avec une vitesse dont le quarré est 



'V,''=:n' H- (n'~n').cos.'a. 

 Et quand il arrive à la seconde surface du prisme, la même 

 disposition symétrique de cette face autour des axes fait que 

 son émergence s'opère dans le même plan que son incidence 

 intérieure , et suivant les proportions des sinus indiquées par 

 les vitesses au-dedans et au-dehors; c'est-à-dire qu'en nom- 

 mant a, l'angle d'émergence , et c l'angle réfringent du prisme, 

 on a 



sm. 0,= ?;, sin.c. 



Ce résultat, fondé sur la nature de ce genre d'action, est 

 facile a conclure de nos formules générales. Or si l'on nomme 

 comme précédemment, J' l'angle d'incidence intérieure du' 

 rayon ordinaire qui coïncide avec le précédent dans son émer- 

 gence, sm. 9, sera égal à n sùi. ,û'; substituant donc cette va- 

 leur et celle de ^,, on aura, après avoir élevé au quarré, 

 n'sm.\(i'^ Çn'+ {n"-n^) cos-'a) sin.'c. 



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