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libre des cordes flexibles, la tension qu'on introduit pour le 

 résoudre , sera le résultat immédiat des actions mutuelles 

 (les molécules, un tant soit peu écartées de leurs positions 

 naturelles ; dans le cas de la lame élastique , le moment d'élas- 

 ticité par flexion proviendra de ces mêmes actions, consi- 

 dérées dans tonte l'épaisseur de la plaque, et son expression 

 sera déterminée sans aucune hypothèse ; enfin , les pressions 

 exercées par les fluides dans leur intérieur et sur les parois 

 des vases qui les contiennent, seront aussi les résultantes des 

 actions de leurs molécules sur les surfaces pressées, ou plutôt 

 sur une couche fluide extrêmement mince, en contact avec 

 chaque surface. Le principe de l'égalité de pression en tous 

 sens, qui sert de base à l'hydrostatique et que l'on emprunte 

 de l'expérience, sera actuellement une conséquence de cette 

 notion de la pression moléculaire, et de la parfaite mobilité 

 des particules fluides. En effet , par un point quelconque 

 d'une masse fluide que j'appellerai A, menons une droite 

 aussi petite que l'on voudra, et cependant extrêmement grande 

 eu égard aux intervalles qui sépaient les molécules et au 

 rayon de leur sphère d'aclivité, de sorte que cette droite 

 rencontre un nombre très-grand et comme infini de parti- 

 cules matérielles. Supposons que ce nombre soit d'abord sen- 

 siblement le même dans toutes les directions autour du point 

 A; condition qui suffira pour que la pression, telle qu'on 

 vient delà définir, soit aussi la même en tous sens autour de 

 ce même point : cela étant, si l'on exerce sur une partie libre 

 de la surface du fluide une pression quelconque, les molé- 

 cules se rapprocheront les unes des autres; et ce qui carac- 

 térise une masse fluide, et la distingue généralement d'un 

 corps solide élastique , c'est qu'en vertu de leur mobilité par- 



