'>'JO MEMOIRE 



fonctiouyr pourrait varier indépendamment de la distance 

 r entre des molécules appartenant à des fibres de nature dit- 

 férente. Le même cas aurait lieu d:nis les corps cristallisés, 

 dont les molécules s'attirent différemment par leurs diverses 

 faces; ce qu'on peut conclure, par exemple, de ce qu'ils ne 

 sont pas également compressibles en tous sens. Il faudrait 

 alors supposer quey^- dépendît des angles qui déterminent 

 la direction de r; mais , pour ne pas trop compliquer le cal- 

 cul, nous exclurons ce cas particulier, et nous regarderonsy>' 

 comme une fonction de r seulement. Nous exclurons aussi 

 !e cas où les intervalles compris entre les molécules ne seraient 

 pas les mêmes dans tous les sens, autour d'un même point. 

 Ainsi, M étant un des points du corps, si l'on mène par ce 

 point une ligne d'une très-petite longueur, mais cependant 

 très-grande ])ar rapport aux intervalles moléculaires, nous 

 supposerons qu'elle comprenne le même nombre de mo- 

 lécules, quelle que soit sa direction. Il sera possible, néan- 

 moins, que ces intervalles varient irrégulièrement dans 

 l'étendue de la sphère d'activité des molécules; mais l'hypo- 

 thèse d'après laquelle son rayon est très- grand eu égard à 

 chacun de ces intervalles, fera disparaître l'influence de cette 

 irrégularité sur la grandeur de la force qui sollicite le point 

 M suivant chaque direction, pourvu que, dans le calcul de 

 cette force, on prenne pour la distance mutuelle de deux 

 molécules consécutives, la moyenne de tous les intervalles mo- 

 léculaires dans la sphère d'activité de M. C'est ce que nous 

 ferons effectivement , et nous désignerons par a cette distance 

 moyenne. 



0!)servons enfin que si ce corps est hétérogène, ou s'il n'a 

 pas partout la même température, la forme de la fonction 



