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pas même à l'ëgard des forces dues à l'action mole'culaire, 

 qui sont appliquées à ses différentes faces : leurs moments 

 renfermeront des termes du troisième ordre; mais nous allons 

 prouver que les équations qui en résulteront, seront iden- 

 tiques d'après les valeurs précédentes de ces forces. 



Leurs composantes qui agissent sur toute l'étendue de 

 la face parallèle au plan des x^y^ et passant par le point 

 M, étant P, II' ^ Q, //', R, U\ on peut supposer que les forces 

 appliquées à chacune des molécules qu'elle comprend sont 



égales à ces forces totales , divisées par le nombre —^ des 



molécules, c'est-à-dire, à a'P. ,a'Q,, a'R,. Désignons par x\ 

 y\ z', les coordonnées d'un point M' de cette face avant le 

 changement de forme du corps, et para;' + u\y'+ v\z' +w\ 

 ses coordonnées après ce changement ; les unes et les autres 

 ayant pour origine le point M, et les mêmes directions que 

 a;,j-,z, de sorte que les axes des coordonnées de M' soient 

 ceux des moments qu'il s'agit de considérer. Le moment de 

 la force appliquée à ce point M', par rapport à l'axe des x\ 

 aura pour valeur : 



(z'+ (ç;')a'Q, — (/ + V') a' R.. 



Relativement à un point M, de la face opposée, dont les coor- 

 données primitives étaient x',j',z'-\- 1'\ le moment analogue 

 se déduira de celui-là, en y mettant z'4- l" à la place de z\ 

 et changeant les signes de Q, et R, ; il sera donc 



_(..+r-H,.'-H^^:r)(Q,.-j-2,r).. 



en négligeant les puissances de l" supérieures à la première. 



