SUR LE MOUVEMENT DES CORPS ELASTIQUES. 3g5 



■^ " dz dy dx ' 



et celles-ci ayant la même forme que ces premières équations, 

 on en déduira, comme précédemment, 



J{'Ky—Yx)dm-\-f{j,'^,—x,Y,)ds=^o; 



les intégrales s'étendant à la masse et à la surface entière du 

 corps. D'après les autres équations (3) et (4), on aura aussi 



/(Za7 — 'K.z)dm+ /(a;,Z, — z,^,)dsz=o^ 

 f{Yz~Zy)dm+J{z,Y^—yX:)ds^o. 



Ces trois équations sont celles de l'équilibre qui s'obtien- 

 nent dans la statique par la considération des moments. 



Lorsque le corps sera gêné par des obstacles fixes, on 

 devra comprendre parmi les forces qui le sollicitent, les 

 résistances inconnues de ces obstacles , et faire entrer 

 leurs composantes dans les équations (3) et (4) et dans 

 les précédentes, qui serviront à les déterminer en même 

 temps que la forme du corps et les déplacements de ses mo- 

 lécules. Dans tous les cas, les six équations générales de l'équi- 

 libre, que nous venons de former, sont comprises, comme 

 on sait, dans une seule formule qui se déduit du principe 

 des vitesses virtuelles. Il ne sera pas inutile d'observer qu'on 

 parvient directement à cette équation unique, par la considé- 

 ration immédiate de l'action moléculaire, qui esc la force 

 intermédiaire au moyen de laquelle d'autres forces peuvent 



5o. 



