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l'exposant m très-grand par rapport au nombre n. Quoique 

 la forme de la fonction y"/' ne nous soit pas connue, il est 

 prouvé par ce qui précède que les sommes K et k tombent 

 dans le cas d'exception , et que la seconde n'est pas réduc- 

 tible à la première. La quantité k dépendra de la nature et 

 de la chaleur du corps que l'on considère ; on peut la repré- 

 senter par le poids d'un cylindre d'une matière convenue, 

 ayant pour base l'unité de surface , et une hauteur convena- 

 ble : sa valeur devra être donnée pour chaque corps en par- 

 ticulier, et pour chaque degré de température. 



Nous vioyons encore par la remarque que nous venons de 

 faire, que les règles du calcul des variations pour la trans- 

 formation des intégrales ne s'appliquent pas aux corps que 

 l'on regarde comme des assemblages de molécules soumises 

 à leur attraction ou répulsion mutuelle , et séparées par des 

 intervalles de grandeur finie, aussi petits qu'on voudra. L'usage 

 que Lagrange a fait de ce calcul dans la Mécanique analytique 

 ne convient réellement qu'à des masses continues; et l'ana- 

 lyse d'après laquelle on étend les résultats trouvés de cette 

 manière aux corps de la nature, doit être rejetée comme 

 insuffisante. 



(i5) Supposons toujours les forces intérieures X,Y, Z, 

 nulles , mais le corps soumis à l'action de forces extérieures, 

 normales à sa surface. Soit N la force relative au point M,, 

 dont les composantes sont X,, Y,,Z,; en regardant cette force 

 donnée comme positive ou comme négative, selon qu'elle 

 agit de dehors en dedans ou dedans en dehors, c'est-à-dire, 

 selon qu'elle tend à comprimer ou à dilater le corps , nous 

 aurons 



X. = — Ne, Y.= — Ne', Z. = — Ne"; 



