SUR LE MOUVEMENT DES CORPS ÉXASTIQUES. 4l9 



appelant m, relativement à ce terme, la valeur numérique 

 de (A^ tirée de l'équation (4), et désignant par n le nombre 

 de vibrations d'égale durée qui auront lieu dans l'unité de 



temos, ou la valeur de -, nous aurons 



m /Tk . 



2tc/ ^ p ' 



où l'on voit que la série des sons qu'une même sphère peut 

 faire entendre, suivra la même loi que la série des valeurs 

 de m. Dans deux sphères de même matière et de dimensions 

 différentes, les sons du même rang seront en raison inverse 

 de leurs rayons. Ici, et dans toute la suite de ce Mémoire, 

 nous entendons par la durée d'une vibration sonore , l'in- 

 tervalle de temps qui s'écoule entre deux retours consécu- 

 tifs du corps vibrant au même état, c'est-à-dire, de tous ses 

 points aux mêmes positions et aux mêmes vitesses, et nous 

 prenons pour mesure du son, le nombre de ces vibrations, 

 supposées isochrones, que le corps exécute dans l'unité de 

 temps. 



Pour éliminer k de la formule précédente , supposons que 

 la sphère , ou un autre corps de la même matière ,feit été sou- 

 mis à une pression N, et ait éprouvé une condensation â, comme 

 dans le n° i5; appelons h la hauteur d'un fluide de même 

 densité que la sphère qui produirait cette pression rapportée 

 à l'unité de surface, et désignons par g- la gravité ; nous aurons 



et par conséquent 



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277/ V 5^ 



5j. 



