

2 e 



a , 



if 



44o MEMOIRE 



en prenant les signes supérieurs ou inférieurs selon que x 

 sera positive ou négative. Ainsi, le mouvement se propagera 

 avec une vitesse constante, indépendante de l'ébranlement 



primitif, et égale à a; sa durée sera la même et égale à 



pour tous les points de la corde; mais il pourra être différent 

 des deux côtés de son origine. Du côté des x positives , on 

 aura 



9 = F(a;— aï), 



et de l'autre côté, 



6 =/{a -h at), 



la distance x étant toujours supposée plus grande que t. On 



en conclut 



dQ du dQ o'O 



dt dx' dt doc'' 



dh 

 et comme -r- exprime la dilatation de la corde au point M , 



cela signifie qu'en dehors de l'ébranlement primitif, la vitesse 

 en un point quelconque pour s'éloigner du lieu de cet ébran- 

 lement, est égale et de signe contraire à la vitesse de la pro- 

 pagation , multipliée par la dilatation qui a lieu au même 

 point et au même instant. 



Ces lois sont celles de la propagation du son dans l'air, et 

 la constante a est la vitesse du son dans une fibre de la ma- 

 tière dont la corde est formée. On pourra aussi la prendre 

 pour la vitesse du son dans une barre, d'une très -grande 

 longueur, et dont les autres dimensions sont très-petites; 

 mais il y a entre la propagation du son dans les corps solides 

 et sa propagation dans l'air, une diiTércnce essentielle qui 

 n'avait pas encore été remarquée. On sait que la vitesse du 



