SUR LE MOUVEMENT DES CORPS ÉLASTIQUES. 44l 



son est la même, soit qu'il se propage en tous sens dans une 

 masse d'air indéfinie , soit qu'il se propage suivant une co- 

 lonne d'air contenue dans un canal; au contraire, cette vi- 

 tesse est différente dans un corps solide et dans une barre 

 de la même matière dont la surface est entièrement libre : 

 dans un corps solide, elle serait, d'après le n° 17, égale à 



V/ — ■. et dans la barre elle a pour valeur \/ — , c'est-à-dire, 



qu'elle est moindre que la première dans le rapport de y - 



à l'unité. La vitesse a qui a lieu dans une barre se conclura 

 immédiatement du son ou du nombre de vibrations longi- 

 tudinales d'une corde de même matière, puisqu'on a, d'après 

 le n° précédent, a= uni, n étant ce nombre et l la longueur 

 de la corde. On l'obtiendra aussi en déterminant, comme 

 dans le n° a6, la quantité k dont elle dépend, au moyen de 

 l'allongement dû. à un poids donné. 



Observons enfin que , si le rapport qui s'établit entre ^ 



et ^ de chaque côté de l'ébranlement primitif, existait à 



l'origine du mouvement , la propagation n'aurait lieu que 



d'un seul côté. Si l'on avait, par exemple, ^=«7-5 quand 

 f=o, l'équation (6) donnerait 



„fdfx dY x\ fclYx dFx\ 



dFx 



la vitesse du point M, déduite de l'équation 6 = F(a; — at), 

 serait donc constamment nulle pour toute valeur de a; positive 

 et > 6 ; et le mouvement ne se propagerait que du côté des 

 X négatives, en vertu de l'équation &=/{x + at). Le con- 

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