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par M. Cagniard-Latour; et sur ce point, le calcul et l'obser- 

 vation s'accordent d'une manière remarquable, comme on 

 peut le voir dans la note où j'ai rendu compte de son expé- 

 rience (*). 



(36) Dans le cas du mouvement, on remplacera dans la 



première équation (8), la force X par X — •^— , le temps 



étant toujours représenté par t. A une extrémité libre de la 

 verge, la force Pj devra être nulle, ce qui exige qu'on ait 



j — =o; à une extrémité fixe, on aura u^o. On peut con- 

 clure de là que les vibrations longitudinales d'une verge 

 élastique suivront les mêmes lois que celles de l'air dans un 

 tube ouvert ou bouché à ses extrémités. En représentant par 

 /la longueur de la verge, le nombre des vibrations les plus 

 lentes qu'elle exécutera dans l'unité de temps , sera égal à 



—,, quand ses extrémités seront toutes deux fixes ou toutes 



deux libres; il sera double, ou égal à -, , quand une extré- 

 mité sera fixe et l'autre libre. Lorsque la verge, dans son 

 état initial, se divisera en un nombre quelconque de par- 

 ties symétriques, chacune de ses vibrations se partagera en 

 un pareil nombre de vibrations égales et d'égale durée, et 

 les points de division de l'axe formeront des nœuds de vi- 

 brations, ou resteront immobiles pendant toute la durée du 

 mouvement. Il serait inutile d'insister sur cet objet, dont il 

 a déjà été question à l'occasion des cordes élastiques. Mais 

 il faut ajouter que, dans tous les cas, les vibrations longi- 



(i) Annales de physique et de chimie , tome XXXVI, page 384. 



