SUR LE MOUVEMENT DES CORPS ÉLASTIQUES. 497 



et où tous les points de son contour sont tires par une force 

 normale à cette ligne, dirigée de dedans en dehors, et dont 

 l'intensité ne varie pas d'un point à un autre. En désignant 

 cette force constante par C , ses composantes H et H' auront 

 pour valeurs : 



H=Ccos.6, H'=C3in G; 



et si l'on a égard aux formules (6), les équations relatives 

 au contour deviendront 



(8) 



^ , ifdu dv\ . , itT( f , du d-v\ 



Ccos.6 = ./t(^ + ^)sin.e + — (^4^ + ^>os.ô, 



i~\ • « T /"du dv\ „ 2tk/',dv du\ . 



Csin.9 = .>^(^ + ^)cos.9 + — (4^ + ^)sin.G. 



On satisfait aux équations (7) en prenant 



u=:a + by+ ex. v = a' + h' x + c'y; 



a , h , c , a\ b' , c', étant des constantes arbitraires. En substi- 

 tuant ces valeurs dans les équations (8), et observant qu'elles 

 doivent subsister, en général, pour une infinité de valeurs 

 de 6 , et toujours pour plusieurs valeurs différentes de cet 

 angle , on en conclura 



/? + 6'=o, C=^(4c + c'), C^^(4c' + c); 



(1 ou 1 on tire 



3 

 3C 



6' = — b, c'=c — , 



lOE it 



On aura, par conséquent, 



11 = a + o Y-\ Y , t; = a — ox -\ -, • 



10 &K 10 efc 



1825. 63 



