SUR LE MOUVEMENT DES CORPS ELASTIQUES. 565 



en faisant, pour abréger, 



R, r C raZcos.<u — ml COS. u\ j f , ■. j 



= 1 le — e jcos.tùdoi. I cos.{mrcos.(a)db> 



r ^ ■ , 1 \ 7 /" / 'rarcos.w — /ra/cos. (oA , 



— / sin.(/re/cos.a)}cos.toaii). / fe +e ) «oj. 



La seconde e'quation (2) est la même chose que 



3 dz 



si donc on y substitue la seconde formule (8) et la formule (i3j, 

 on en conclura cette équation : 



f / 77îfcos.u — to/cOS.u\ t r ■ r 1 \ 7 



1 (e +e \d(ù. \ sni.(w/!cos.£d)cos.(o«u 



^ o -^ o 



yV mlcOS.iù —ml COS. a\ l T r l \ J , /s 



(e — e jcos.oidbi. I cos. (w/cos.w) aw (14) 



3 /" V to/cOS.U — 77î/cOS. m\ 1 f ■ / ! \ J 



^/ (e — e jcos.coau./ sin.(7/i/cos. ujcos.ua w = o, 



qui servira à déterminer les valeurs de m. 



En désignant par fj- une des valeurs de m t tirées de cette 

 équation , et représentant par «, le nombre de vibrations 

 dans l'unité de temps qui sert de mesure au son correspon- 

 dant, nous aurons, d'après la formule (i3) réduite à un 

 seul terme : 



iT:r it-Kl^y p 



p 

 Je faisiA' = 4'^oetjedéveloppe le premier membre de l'équa- 



