DE LA CHALEUR. , 697 



inutile, dans une matière encore nouvelle d'envisager les mê- 

 mes résultats sous divers points de vue, et surtout d'indi- 

 quer la route que l'on a suivie eftectivement pour découvrir 

 la solution ; l'article suivant fait connaître comment on s'est 



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dirigé dans cette recherche. 



Principe dont on a déduit la solution générale. 



)! /Bfi 



La question principale se réduit à trouver l'expression v 

 de la température , lorsque la première extrémité du prisme 

 au point o étant retenue à la température zéro , la seconde 

 extrémité au point trf est assujétie à la température variable 

 ft; car il suit évidemment des principes de la théorie que la 

 superposition des trois états du prisme, indiqués dans 

 l'article 4 donnera la solution générale. Concevons que le 

 point o est retenu à la température zéro , et que la tempéra- 

 ture du point xi change par degrés. Si cette température du 

 point trf était fixe et égale à è la question n'aurait aucune 

 difficulté, comme nous l'avons remarqué article 5; l'objet 

 de la recherche se réduit donc à trouver le changement qu'il 

 faut apporter à la solution exprimée par l'équation (6), pour 

 que cette solution représente l'état variable qui se formerait 

 si la température du point Trf, au lieu d'être constante et égale 

 à h était représentée par bft. Supposons que le temps T soit 

 partagé en une multitude de parties f,,?,,^3; on assujétit 

 d'abord l'extrémité o du prisme à la température zéro, et 

 l'extrémité -tà à une température fixe b. On détermine l'état 

 ou le solide est parvenu après le temps t,; on considère en- 

 suite cet état que l'on vient de déterminer comme l'état ini- 



