DE LA CHALEUR. 6o6 



l'extrémité v étant toujours retenue à la température zéro, 

 l'extrémité tri était retenue à la température b,-^ l>, + f>,-{-b^. 

 La loi qui détermine les états successifs du solide est mani- 

 feste; elle donne les conséquences suivantes que nous rap- 

 porterons pour exemple à l'équation (22). 



(8) 



Conséquence remarquable. 



Si l'extrémité xi eût été assujétie à la température fixe b, 

 pendant le temps ï, + f, + «,, et que les températures ini- 

 tiales eussent été nulles, le point o étant retenu à la tempé- 

 rature zéro , l'état du solide après le temps t,+ t,-h t^ serait 

 représenté par la troisième partie de la valeur de V(,,^., +,,). 

 Si pour le même solide dont on suppose toujours les pre- 

 mières températures nulles et l'extrémité o à la température 

 fixe zéro , l'autre extrémité x.i eut été retenue pendant le 

 temps t,+ tj à la température fixe b,^ l'état du système à 

 la fin du temps t, -+- 1^ serait représenté par la seconde partie 

 de la valeur de V(,, + ,.4-t3). Enfin la troisième partie de cette 

 valeur représenterait l'état du même solide à la fin du temps 

 t, + f , -1- fj, si les premières températures étant encore sup- 

 posées nulles on eût assujéti pendant ce temps f, l'exti-é- 

 mité Tri à la température b^. Ainsi l'état du solide après le 

 temps total t, -\-t^-\- 1, est tel qu'il résulterait de trois causes 

 séparées qui s'appliqueraient à un même prisme dont les pre- 

 mières températures seraient nulles; et ces causes partielles 

 sont la partie b, de la température agissant pendant le temps 

 f, -t- f, 4-^3, la partie b, agissant pendant Je temps t, -t- ^j, 

 et la partie b^ agissant pendant le temps ^3 seulement. 

 Ainsi chaque portion de la température appliquée à l'extré- 



