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moins exposées à la force répulsive qui émane de l'axe 

 et agit perpendiculairement à sa direction, quand le rayon 

 est parallèle à l'axe que lorsqu'il lui est perpendiculaire; et 

 l'on ne voit pas pourquoi cette action serait nulle dans le 

 premier cas, tandis qu'elle atteindrait son maximum dans 

 le second. 



Si , laissant de côté toutes recherches sur la cause méca- 

 nique de cette loi singulière, on la considère comme une 

 conséquence nécessaire des faits dans le système de l'émis- 

 sion , on est encore embarrassé par d'autres difficultés. Selon 

 ce système , un faisceau de lumière ordinaire est composé 

 de molécules dont les plans de polarisation sont tournés dans 

 tous les azimuts : l'expérience démontre d'ailleurs que la 

 direction du plan de polarisation d'un rayon incident ne 

 change pas brusquement au moment où il pénètre dans le 

 cristal , mais graduellement et après qu'il en a traversé une 

 épaisseur sensible, beaucoup plus considérable en général 

 que celle à laquelle on doit borner la sphère d'activité de la 

 réfraction ordinaire et extraordinaire, ou les limites de la 

 partie courbe de la trajectoire. Cela posé, dans un faisceau 

 de lumière ordinaire, il n'y aura qu'une très-petite portion 

 des rayons qui auront leurs plans de polarisation exactement 

 parallèles ou perpendiculaires à la section principale : ceux 

 de la presque totalité des molécules lumineuses se trouveront 

 également partagés entre tous les azimuts intermédiaires : or, 

 si l'influence répulsive de l'axe est nulle sur un rayon pola- 

 risé parallèlement à la section principale, et si elle se fait 

 sentir avec toute son énergie quand il est polarisé suivant 

 une direction perpendiculaire, cette force répulsive doit 

 varier graduellement pour les directions intermédiaires, de- 



