SUR LA DOUBLE REFRACTION. 49 



puis la première, où elle est nulle, jusqu'à la dernière, où 

 elle atteint son maximum. Ainsi , puisque les molécules qui 

 composent la lumière directe sont polarisées suivant une 

 infinité d'azimuts différents , elles se trouveront soumises à 

 des forces répulsives qui différeront aussi en intensité ; par 

 conséquent leurs trajectoires à l'entrée du cristal devront 

 éprouver des inflexions diverses. Pour qu'elles ne fussent pas 

 sensiblement affectées par les différences d'intensité que la 

 diversité des plans de polarisation des rayons incidents doit 

 apporter dans l'intensité de l'action répulsive de l'axe, il fau- 

 drait que cette action, ainsi que la force réfringente du 

 milieu, se fissent sentir à des profondeurs beaucoup plus 

 considérables que celle jusqu'à laquelle les molécules lumi- 

 neuses conservent à peu près le même plan de polarisation. 

 Or, c'est précisément le contraire qui est le plus vraisem- 

 blable ; car l'épaisseur de cristal nécessaire pour changer le 

 plan de polarisation est trop sensible, surtout dans certains 

 cas, pour qu'on puisse admettre que la partie courbe de la 

 trajectoire de la molécule lumineuse s'étende aussi loin; cette 

 courbe , et partant la direction définitive du rayon réfracté , 

 devront donc varier en raison de l'azimut du plan de polari- 

 sation du rayon incident. Ainsi , en suivant cette hypothèse 

 dans ses conséquences, on trouverait que la lumière, au lieu 

 de se diviser simplement en deux faisceaux, devrait se par- 

 tager en une foule de rayons distribués suivant toutes les 

 inclinaisons comprises entre les directions extrêmes du fais- 

 ceau ordinaire et du faisceau extraordinaire. 



La théorie que nous combattons ici, et contre laquelle on 

 pourrait faire encore beaucoup d'autres objections, n'a con- 

 duit à aucune découverte Les savants calculs de M. de La- 

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