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qu'elles soient, comme résultant de la combinaison de trois 

 se'ries d'oscillations rectilignes dirigées suivant ces trois axes 

 rectangulaires, oscillations que, pour plus de généralité, 

 nous supposerons avoir commencé à des époques différentes. 

 Appelons t le temns écoulé depuis une époque commune, 

 et représentons par u, v et w ce qu'il faut ajouter à t pour 

 avoir le temps total compté à partir de l'origine du mouve- 

 ment dans chacun des trois modes de vibrations rectilignes; 

 alors les vitesses absolues apportées à l'instant que nous 

 considérons, seront : 



«sin.2ir f m + t — r- j ; frsin. z-izf-v + t — r-j; csiii.ait (w + t — r-J; 



a, b et c étant les coefficients constants qui expriment l'in- 

 tensité des vitesses absolues dans chaque système d'oscilla- 

 tion rectiligne. 



Considérons maintenant le second faisceau polarisé, et 

 décomposons ses vitesses absolues suivant les mêmes axes 

 rectangulaires : si nous représentons par x le chemin qu'il 

 a parcouru pour arriver au même point , nous aurons pareil- 

 lement pour les trois composantes apportées à l'instant t : 



a ■i\n.'2.T:(u + t — y ) J &'sin.2 7tf i> + t — ~ J ; c' s,in.2i:('(v + t — — 



Ces trois vitesses ayant respectivement les mêmes direc- 

 tions que les précédentes, il suffit de les ajouter pour avoir 

 leurs résultantes, ce qui donne : 



asia.z-r: fu -h l — '~j -t- a'sin.a-it fit' + t — ~J . 

 bsm.2KÇv + <■— f ) + b'&in.a,ns('v'+ t — %; ) , 



