60 MÉMOIRE 



«'-+- b' +c' +d* + b'' 4- c'' + 2rtfl'cos.2ju Çu — iï. -+- — y— ) + 



V V' H r J + ZCC'COS. 2tt( (V — W' H ^ J =C, 



équation dans laquelle il n'y a de variable que x' — x. Or, 

 cette équation devant être satisfaite, quelle que soit la valeur 

 de x' — x, il est clair que tous les termes qui contiennent 

 x' — x doivent disparaître, puisque sans cela on tirerait de 

 l'équation des valeurs particulières pour x' — x. Par consé- 

 quent, l'on a 



aa' = o; bb' = o; cc' = 0. 



Les deux faisceaux polarisés qui interfèrent ne diffèrent 

 que par les azimuts de leurs plans de polarisation; c'est-à- 

 dire que si l'on fait tourner l'un d'eux autour de son axe, 

 de manière que son plan de polarisation soit parallèle à celui 

 de l'autre, ces deux faisceaux lumineux présenteront dans 

 tous les sens exactement les mômes propriétés; ils se réflé- 

 chiront et se réfracteront de la même manière et dans les 

 mêmes proportions sous les mêmes incidences. Il faut donc 

 admettre que si l'un n'a pas de mouvements vibratoires per- 

 pendiculaires aux ondes, l'autre n'en a pas non plus. Or a et 

 a sont les coefficients constants des vitesses absolues nor- 

 males aux ondes, dans ces deux faisceaux; et puisque 

 aa'=o, ce qui exige qu'on ait au moins a=o ou #'=0, on 

 doit en conclure que a et ci sont tous les deux égaux à zéro. 

 Il ne peut donc y avoir dans la lumière polarisée que des 

 mouvements vibratoires parallèles à la surface des ondes. 



Considérons maintenant les deux autres équations bb'=o 

 etcc'=o, qui contiennent les coefficients constants des 



