SUR LA DOUBLE REFRACTION. Gl 



vitesses perpendiculaires aux rayons, ou plus généralement 

 parallèles aux ondes : b est, pour le premier faisceau lumi- 

 neux, la composante parallèle à son plan de polarisation, et 

 c celle qui lui est perpendiculaire; tandis que pour le second, 

 b' étant parallèle à b, est perpendiculaire au plan de polari- 

 sation, et c' lui est parallèle; ainsi b' et c' sont respective- 

 ment pour le second faisceau ce que c et b sont pour le pre- 

 mier. Par conséquent, d'après la remarque que nous venons 

 de faire sur la similitude parfaite entre les propriétés des 

 deux faisceaux i nterférents , si dans le premier b—o, dans 

 le second c' sera nul , ou si c'est la composante c qui est 

 nulle dans le premier, b' dans le second sera égal à zéro. 

 Ainsi, l'on doit conclure des deux équations ci-dessus : 



i=o et c'=:o, ou c = o et ô' = o; 



c'est-à-dire qu'il n'y a dans chacun des deux faisceaux que 

 des vibrations parallèles ou perpendiculaires à son plan de 

 polarisation. 



Lorsque nous aurons exposé les causes mécaniques de la 

 double réfraction, nous montrerons que ces vibrations sont 

 perpendiculaires à la section principale, dans le faisceau or- 

 dinaire, c'est-à-dire au plan qu'on est convenu d'appeler 

 plan de polarisation. 



Ayant démontré que dans la lumière polarisée les molé- 

 cules éthérées ne peuvent avoir aucun mouvement vibratoire 

 normal aux ondes, nous devons supposer que ce mode de 

 vibration n'existe pas davantage dans la lumière ordinaire. 

 En effet, quand un faisceau de lumière ordinaire tombant 

 perpendiculairement sur un cristal doué de la double réfrac- 

 tion, est divisé en deux faisceaux polarisés, ils ne contien- 

 nent plus de vibrations normales aux ondes. S'il y en avait 



