SUR LA DOUBLE REFRACTION. 63 



absolues des molécules e'thérées le sont aussi; si donc, en 

 chaque point de la direction commune des deux rayons, on 

 veut avoir la résultante des deux vitesses qu'ils impriment à 

 la molécule éthérée, il faudra faire la somme des carrés des 

 deux vitesses; ce sera le carré de la résultante : le même 

 calcul s'appliquera à tous les points des deux systèmes d'on- 

 des, quelle que soit d'ailleurs leur différence de marche; 

 ainsi la somme des carrés des vitesses absolues imprimées 

 aux molécules éthérées par la réunion des deux systèmes 

 d'ondes, sera toujours égale à la somme des carrés des 

 vitesses absolues apportées par l'un et l'autre rayon lumi- 

 neux, ou, en d'autres termes, l'intensité de la lumière totale 

 sera toujours égale à la somme des intensités des deux 

 rayons interférents, quelle que soit leur différence de mar- 

 che. Les variations de cette différence ne pourront donc pas 

 produire les alternatives d'éclat et d'obscurité qu'on remarque 

 dans la lumière ordinaire ou dans les rayons polarisés suivant 

 des directions parallèles. On voit avec quelle facilité notre hy- 

 pothèse explique la première loi de l'interférence des rayons 

 polarisés; et cela devait être, puisque c'est de cette loi même 

 que nous l'avons déduite. 



Nous pouvons la regarder comme suffisamment établie 

 par la démonstration que nous venons d'en donner; mais il 

 ne sera pas inutile de montrer que la même hypothèse s'ac- 

 corde tout aussi bien avec les autres lois de l'interférence 

 des rayons polarisés , qui en deviennent des conséquences 

 immédiates. Ces développements théoriques sur les propriétés 

 de la lumière polarisée ne paraîtront pas déplacés dans un 

 Essai sur la double réfraction, et trouveront d'ailleurs leur 

 application dans les Mémoires que nous nous proposons de 

 publier ensuite touchant la coloration des lames cristallisées. 



