SUR LA DOUBLE REFRACTION. 6j 



de tous les phénomènes de coloration des lames cristallisées. 

 Nous pourrions donc borner ici le développement de ces 

 considérations, dont l'objet spécial était de donner la dé- 

 monstration théorique des règles sur lesquelles repose le 

 calcul des teintes des lames cristallisées. Nous pensons 

 néanmoins qu'il ne sera pas inutile de montrer ici quelques- 

 unes des conséquences les plus simples de ces principes. 



Je suppose qu'un faisceau de rayons polarisés tombe per- 

 pendiculairement sur une lame cristallisée située dans le 

 plan de la figure. Soit toujours PP' la direction parallèlement 

 à laquelle s'exécutent les vibrations du faisceau incident; 

 soient OO' et EE' celles des vibrations des faisceaux ordi- 

 naire et extraordinaire en lesquels il se divise après avoir 

 pénétré dans le cristal. Supposons que cette lame cristallisée 

 soit assez mince pour qu'il n'y ait pas de différence de 

 marche sensible entre les deux faisceaux émergents, ou 

 qu'elle ait une épaisseur telle que la différence de marche 

 contienne un nombre entier d'ondulations, ce qui revient 

 au même : tous les points pris sur le rayon projeté en C , 

 par exemple, seront sollicités simultanément dans les deux 

 systèmes d'ondes par des vitesses qui répondront aux mêmes 

 époques du mouvement oscillatoire; elles auront donc en 

 chaque point du rayon le même rapport d'intensité, celui des 

 coefficients constants des vitesses absolues des deux systèmes 

 d'ondes ; par conséquent , leurs résultantes seront parallèles , 

 et se projetteront toutes suivant PP', puisque ces compo- 

 santes seront toutes deux à deux dans le rapport de cos. ik 

 sin. i. Ainsi la lumière provenant de la réunion des deux fais- 

 ceaux émergents sera encore polarisée, puisque toutes ses vi- 

 brations s'exécuteront dans des directions parallèles, et son 



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